Основные представления о внутреннем строении вещества
Как рядно уже из приведенного ряда цифр, по мере удаления электрона от разница между энергиями последовательного возбуждения быстро уме шается. Этим и обусловлено наблюдающееся в спектре водорода быстрое сбл] ние отдельных линий при подходе к г р а н и ц е с е р и и (ср. рис. 111-21).
Сама подобная граница соответствует як = оо, т. е. полному отрыву элект* от ядра или ионизации атома. В зависимости отян соответствующие значе энергии будут, очевидно, различными. Наиболее важна из них энергия, отвечают н о р м а л ь н о м у исходному состоянию атома (“н == 1), которая обычно и ука вар-тся под названием энергии ионизации. Экспериментальное ее определен из границы ультрафиолетовой серии приводит к значению 313,6 ккал, почти не от* чающемуся от вычисляемого по приведенной выше теоретической формуле (314 кка. Величина эта, под названием ридберг (Ry), иногда принимаемся за единицу энергг Она равна половине атомной единицы (доп. 4).
8) Для отрыва последнего электрона от атомного ядра с зарядом 1 требует. затратить в У раз больше энергии, чем для ионизации атома водорода. По расчеч на грамм-атом эта энергия равна 313,6 Z* ккал. Радиусы *-слоев в сложных атома относятся друг к другу, как обратные значения зарядов ядер, т. е. с возрастание, атомного номера элемента последовательно уменьшаются. Однако даже у наиболе тяжелых атомов они все еще в сотни раз превышают собственные размеры атомны. ядер.
9) Находящийся в электрическом поле электрон отталкивается от отрицательного полюса и притягивается к положительному. Если f - разность потенциалов ускоряющего поля (в б), то создаваемая им скорость электрона определяется соотношением o=60fr*jF ка/сек. Следовательно, меняя напряжение, можно сообщать электрону определенные скорости, а тем самым и определенные величины кинетической энергии. Полезно запомнить следующее энергетическое соотношение между электрон- вольтами и волновыми числами (доп. 2): 1 эв = 8066 с.м-*.
10) Соотношение между числовыми значениями ионизационных потенциалов и энергий ионизации наглядно показано на рис. 111-28. Приводимыа в литературе значения ионизационных потенциалов, как правило, относятся к О "К. Приближенный пересчет соответствующих им энергий ионизации на 25°С может быть осуществлен путем
10 9 8 1 >t 1
5 4 3 ? fltlltlt ltfllllf 11 Ill t t t t 11
t I t I 111) t
Q I 300 250 200 W №0903070 60 'SO W 30 23кк!1л1мол{,
Рис. Ill-28. Ионизационные потенциалы и энергии ионизации.
добавления к приводимым значениям по 0,07 эв (или 1,5 ккал/моль) на каждый отрываемый электрон.
11) Ниже в качестве примера даются значения энергий ионп*а** ("i *l*i.*;* щих последовательному отрыву электронов из внешних электронных слоев атомов инертных газов. Главное квантовое число слоев указано при обозначении элемента.
Отрываемый электрон
Не (n=l) Ne (tt=2) Аг (п=5) Кг (rt=4) Хе (п=5) Rn (n=6)
24.581 21,559 15,755 13,996 12,127 10,746
54,403 41,07 27,62 24,56 21,2 *20.02)
63,5 40.90 36,9 32.1 (29,78)
97,02 59.79 (52,1) (45.46) (43,78)
126,3 75.0 (65,9) (56,9) (55,1)
157.91 91.3 (79,6) (68.3) (66,8)
(206.6) 124,0 (109,6) (96,0) (96,7)
ll*lt, (127,3) (110,4) (111.2)
Все цифры приводятся с тем числом знаков, которое отвечает предполагаемой точности их определения из спектров или расчетным путем. Такие расчеты были произведены почти для всех элементов. Результаты их, как менее надежные, здесь и далее даются в скобках.
Смотрите также
Коксохимическое производство
Основным сырьём для коксохимической промышленности
служат угли. Структура и строение углей могут быть изучены при помощи микроскопа.
Грубая структура угля, обнаруживаемая невооруженным глаз ...